By Aslangul C.

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Lectures on nuclear theory

Smorodinsky. Concise graduate-level creation to key points of nuclear concept: nuclear forces, nuclear constitution, nuclear reactions, pi-mesons, interactions of pi-mesons with nucleons, extra. in keeping with landmark sequence of lectures through famous Russian physicist. ". .. a true jewel of an simple creation into the most recommendations of nuclear conception.

Supersymmetry in Quantum and Classical Mechanics

Following Witten's awesome discovery of the quantum mechanical scheme during which the entire salient positive aspects of supersymmetry are embedded, SCQM (supersymmetric classical and quantum mechanics) has develop into a separate quarter of analysis . in recent times, growth during this box has been dramatic and the literature maintains to develop.

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71 De fait, il s’agit de deux applications classiques de la th´eorie des perturbations. comme la composante LX situ´ ee dans le plan de r´eflexion, cependant que la composante perpendiculaire au plan, LY , est inalt´er´ ee. 73 De toute ´ evidence, L 2 est encore une constante du mouvement. 72 tout Cl. A. – FIP 1 - 2005/2006 16 Juin 2006 L6 – Applications de la M. Q. ` ´ CHAPITRE 1. ATOME D’HYDROGENE ET COMPLEMENTS 36 Une derni`ere remarque concernant la sym´etrie : V est chang´e en son oppos´e par parit´e74 : V ≡ ΠV Π† = −V .

161) par simple substitution des op´erateurs aux grandeurs classiques59 . 161). Au total, il s’agit de trouver une marche a` suivre permettant d’´ecrire des relations entre les matrices α et β cherch´ees et, finalement, de les d´eterminer. 179) 58 Dans la suite, 1 note tantˆ ot la matrice identit´e 4 × 4, tantˆ ot la matrice identit´e 2 × 2 ; le contexte permet de lever toute ambigu¨ıt´ e. 59 Pour cette raison, l’´ equation de Klein - Gordon apparaˆıt comme un point de passage oblig´e entre la relation classique (i.

A. 5. EQUATION DE DIRAC ET LIMITE DE PAULI 31 Cette ´equation montre qu’une combinaison lin´eaire arbitraire des composantes 1 et 3 correspond `a la valeur propre σ = +1 de Σz , qu’une combinaison arbitraire des composantes 2 et 4 correspond `a la valeur propre σ = −1. 215), celui de gauche correspondant a` Σz = +1, celui de droite a` Σz = −1. 212)), les vecteurs propres seront donc ´etiquet´es, `a impulsion k donn´ee, par le couple de nombres quantiques (ε, σ) et not´es Ψε, σ . Pour les solutions a` ´energie positive, un calcul facile donne :   cosh φ2   1 1 0   Ψ+, +1 = √ Ψ+, −1 = √ φ  ,  sinh cosh φ cosh φ 2 0 De mˆeme, pour les ´energies n´egatives, on trouve  − sinh φ2  1 0  Ψ−, +1 = √  cosh φ2 cosh φ 0 :    ,   0  cosh φ  2  .

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